EEUU eligió el camino de la guerra en un mundo donde hay mucha sangre derramada y de ahí no se vuelve. Completamos el círculo de la muerte.
Por otro lado tenemos a los astrónomos que defienden con violencia verbal a la Materia Oscura y a la Inflaciòn en ámbitos académicos.
No es nuevo para casas de estudio como las que difunden a Hawking. Si este síntoma es nuevo en el Keck Observatory. A pesar de que ahì ganaron un nobel de fìsica en oposiciòn a la Teorìa de Materia Oscura, con el descubrimiento teórico-observacional de un Agujero Negro, laureados en el 2020.
El camino que siguen las potencias fuera de EEUU es la independencia de publicaciones. Así que de ahora en más voy a optar por ese camino. No publicar más en inglés y exigir a cada norteamericano que hable en castellano si visita mi país. También deberíamos cobrarles para el ingreso a territorio argentino. Por principio de reciprocidad. Tenemos 100.000 norteamericanos probablemente haciendo una buena parte de esos espionaje ilegal.
… A pesar de todo esto tener una pausa para un café y una lectura exquisita sobre Cosmologìa y Fìsica Fundamental es un lujo. La felicidad es un estado emocional. Es como escuchar un violín en plena guerra.
Así que acà vamos… 🫶🫵
Análisis de Vorticidad Cósmica Primordial.
Me gusta la ciencia transparente, la astronomía es solo una parte de la ciencia plagada de ocultistas que se autofinancian en grupos pequeños de teorías fantasmas. Las reuniones anuales del Keck Observatory bajaron de 464 miembros a 83… Tratando de ganar un nobel con la materia oscura..?
Cada día es más difícil esconder el Universo, tapar la realidad, vivimos en un mundo multipolar cada país o bloque tiene su propia forma de ver el Universo. Los ocultistas ya no condicionan la vida de los demás.
La inflación es una teoría ad hoc creada para tapar un espacio entre la creencia de una singularidad (una falencia matemática, una indeterminación) y la distancia a un radio de Universo probable.
Un Universo con Frontera-Vorticidad como el de mi hipótesis u otras teorías de Cuerdas (Frontera Sin Vorticidad) por ejemplo, también lo serían sin evidencia real. Podría enumerar muchas más…
Tenemos que buscar evidencias a pesar de los ocultistas. Y al final del día yo me quedo con los eventos probados fácticamente, me quedo con las leyes, me quedo con las teorías fundamentales... Para partir de lo que se considera real probado fácticamente.
Un Universo con momento angular.
He desarrollado un método nuevo para analizar la radiación cósmica de fondo (CMB) que revela patrones inusuales en los "modos B" de polarización. Estos patrones son estadísticamente muy diferentes a lo que predice el modelo cosmológico estándar (ΛCDM).
Vamos a desglosarlo paso a paso.
¿Qué es el Bispectro?
Si estudias las fluctuaciones en el fondo cósmico de microondas (la "huella" del Big Bang). El espectro de potencia (o poder espectral) es la herramienta más básica: te dice cuánta variación hay a cada escala (como medir la intensidad de las olas del mar de diferentes tamaños).
Sin embargo, el espectro de potencia captura información gaussiana o no, es decir, no nos dice nada sobre las correlaciones o "formas" específicas que puedan tener estas fluctuaciones.
Busquen la gráfica de la campana de Gauss.
El bispectro es el siguiente paso. Mide las correlaciones de tres puntos o, en términos más simples, cómo tres modos de fluctuación (ondas) con vectores de onda específicos (k₁, k₂, k₃) están correlacionados entre sí. Es una medida de la no-gaussianidad del universo primitivo.
Una condición fundamental para el bispectro es que los tres vectores de onda deben formar un triángulo cerrado:
k₁ + k₂ + k₃ = 0
La forma de este triángulo (equilátero, isósceles, etc.) nos da información crucial sobre el mecanismo físico que generó las fluctuaciones durante la inflación.
Vorticidad / Vórtices Cósmicos.
Buscamos modos-B de polarización y una no-Gaussianidad significativa característica de tres puntos (triángulo irregular).
Modos B: se refieren a un patrón específico de polarización de la luz, principalmente en el Fondo Cósmico de Microondas (FCM).Son un componente del patrón de polarización del FCM que presenta una divergencia rotacional libre (patrones de tipo rizo o torcidos).
El Espectro de Fourier de un "Triángulo Irregular"
Si te refieres a una función o señal que tiene la forma de un triángulo con lados de longitudes y ángulos no uniformes (es decir, un triángulo escaleno o una forma de pulso triangular con pendiente asimétrica), el análisis de Fourier es completamente aplicable.
Si detectamos una no-Gaussianidad primordial de tercer orden que fuera fuerte en con nuestro triángulo y abundante, sería una evidencia que apuntaría a:
Modelos de inflación con interacciones cinéticas elevadas.
Mecanismos primordiales que involucran vorticidad o la presencia de defectos topológicos, que tienen correlaciones intrínsecas.
Dependencia de la Frecuencia (Color): El polvo emite con un espectro de frecuencia diferente al del CMB. Al observar en múltiples frecuencias, se puede separar la componente del polvo.
Morfología Espacial: El polvo se concentra a lo largo del plano galáctico, mientras que la señal primordial debe ser homogénea en todo el cielo.
Señales principales.
Anisotropías de Temperatura (CℓTT)
Intensidad: Es la señal más fuerte de todas. Las fluctuaciones de temperatura tienen una amplitud de ∼10−5 veces la temperatura de fondo. Su espectro de potencia alcanza un pico a escalas angulares grandes (ℓ≈200, correspondiente a ∼1 grado) y ha sido medido con una precisión excepcional.
Polarización de Modo E (CℓEE)
Intensidad: Es la segunda señal más fuerte, aproximadamente 10 veces más débil que la temperatura.
Modo B inducido por Lente (CℓBB,lensing)
Intensidad: Es la señal dominante dentro de la polarización de Modo B. Es el ruido no-gaussiano generado por la lente gravitacional a partir de los Modos E.
Relevancia: Este es el piso de ruido que los cosmólogos deben superar. Su intensidad es el equivalente a una señal primordial generada por un cociente tensor-escalar (r) de aproximadamente r≈0.003.
Modo B Primordial (CℓBB,prim)
Intensidad: Es la señal más débil de todas, el objetivo de la búsqueda. Su intensidad es directamente proporcional al parámetro r (cociente tensor-escalar).
Relevancia: Esta es la firma de las ondas gravitacionales primordiales generadas durante la inflación. Los límites superiores actuales son r<0.03, lo que significa que la señal primordial esperada es mucho más débil que el ruido de la lente.
No-Gaussianidad y Correladores de N Puntos.
En cosmología, el nivel de correlación de un campo de fluctuaciones (como la temperatura o la polarización del CMB) define si es gaussiano o no.
Función de Correlación de 2 Puntos (Espectro de Potencia ) La potencia total del campo, independiente de la forma geométrica.
Perturbaciones Escalares Primordiales (las que crean los picos acústicos) y Ondas Gravitacionales Primordiales.
No-Gaussiano Función de Correlación de 3 Puntos (Tri-Espectro ) Detecta correlaciones triangulares o asimetrías.
No-Gaussianidad Primordial. En el espacio de Fourier, las suman a cero y forman un triángulo.
No-Gaussiano Función de Correlación de 4 Puntos (Tetra-Espectro ) Detecta correlaciones de cuatro modos, que se manifiestan como cuadriláteros en el espacio de Fourier. Efecto de Lente Gravitacional.
La Forma Irregular (La Vorticidad y Modos Tensoriales)
La no-gaussianidad que involucra vorticidad o correlación con los Modos B (que están intrínsecamente ligados a las perturbaciones tensoriales, es decir, a las ondas gravitacionales) puede tomar formas triangulares más complejas e irregulares.
• Vorticidad de Plasma / Modos Tensoriales: Si la no-gaussianidad primordial incluye componentes tensoriales (ondas gravitacionales) que se acoplan con las perturbaciones escalares, esto puede dar lugar a un tri-espectro que no tiene una forma simple (como la isósceles). Se convierte en un triángulo irregular o en una forma "ortogonal" o "equilátera".
• La Forma Equilátera: Una forma específica, llamada forma equilátera, surge de interacciones de orden superior en el campo del inflatón y es la huella de modelos de inflación que involucran campos múltiples o interacciones no canónicas. Esta forma corresponde a triángulos donde los tres lados son aproximadamente iguales.
• La Vorticidad y Modos B: La vorticidad y los modos B tensoriales no contribuyen al tri-espectro de temperatura en un modelo de inflación estándar. Sin embargo, si se busca el correlador de tres puntos o , que involucra Modos B, sí puede haber una forma irregular, y esto es una huella de física más exótica, como violaciones de la paridad.
Resumen del Tri-Espectro (Modos B)
Forma del Triángulo. Origen Físico Acoplamiento de Modos B. Observación Clave:
Irregular / Ortogonal Vorticidad, Modos Tensoriales (B) o violación de paridad. Escalar-Tensor, Tensor-Tensor.
Isósceles Interacciones de campos de luz primordiales. Escalar-Escalar No-Gaussianidad Primordial "estándar".
Equilátero Interacciones no-canónicas o modelos de campo múltiple. Escalar-Escalar Irregular / Ortogonal Vorticidad, Modos Tensoriales (B) o violación de paridad. Escalar-Tensor, Tensor-Tensor Se busca en correladores cruzados.
Podemos analizar:
Existen dos fuentes principales de "radiación de frontera" que se "superponen" a las curvas de CDM en el espectro de potencia :
1. Efecto Integrado de Sachs-Wolfe (ISW) Tardío: La Frontera de la Expansión Acelerada
El Efecto Integrado de Sachs-Wolfe (ISW) es una de las "radiaciones de frontera" más significativas y se clasifica como un efecto de tiempo tardío.
Mecanismo
El plasma primordial no se enfría instantáneamente. Eso se puede interpretar como olas (crestas y valles en 3D) en un lago. Donde el margen de la costa se aleja.
Cuando un fotón del CMB cae en un pozo de potencial y sale de él, si el pozo ha cambiado de profundidad mientras el fotón estaba dentro (debido a la expansión acelerada), el fotón gana o pierde energía neta.
Esta ganancia o pérdida de energía se manifiesta como una pequeña perturbación de temperatura en el CMB que es independiente de las perturbaciones primordiales.
Impacto en la Curva CDM
Escalas Afectadas: El ISW Tardío sólo afecta a las escalas angulares muy grandes, la región donde la señal primordial ya es baja.
Degeneración con la Curvatura: La forma en que impacta el espectro a bajo puede ser parcialmente degenerada (confundida) con un cambio en la curvatura espacial del universo o un cambio en la amplitud de las fluctuaciones primordiales a gran escala.
Relevancia: El ISW actúa como una "contaminación" de la señal primordial a gran escala.
No-Gaussianidad Primordial (NG) y la Frontera Inflacionaria
Si la frontera que definió las condiciones iniciales de las fluctuaciones (la época de la inflación) no fuera perfectamente gaussiana, introduciría una "radiación" de no-gaussianidad que modificaría “sutilmente” las curvas del espectro.
Mecanismo
Una No-Gaussianidad Primordial (NG) (triángulo equilátero) significa que las fluctuaciones de temperatura y polarización no son aleatorias puras, sino que están correlacionadas desde el inicio.
Esta correlación primordial puede alterar la forma precisa del espectro de potencia.
Impacto en la Curva CDM
Forma Local (NG): Una NG de tipo "local" es la que tiene la mayor capacidad de romper las degeneraciones entre la amplitud de las fluctuaciones y otros parámetros, lo que indirectamente afecta a la interpretación de la densidad de CDM.
Influencia en el : La NG primordial no es la fuente de la no-gaussianidad de la lente (que es la fuente del tetra-espectro). Sin embargo, si la NG primordial es significativa, puede introducir un sesgo en el espectro de potencia, alterando la altura de los picos y, por lo tanto, la interpretación de la composición del universo.
El delensing (sacar contaminación) incluye:
Contaminantes del Fondo Cósmico de Microondas (FCM)
Estos efectos se dividen en dos categorías, según su origen:
1. Contaminantes Galácticos (Primer Plano).
Son emisiones de nuestra propia Vía Láctea, y son los más difíciles de separar.
Polvo Térmico: Radiación polarizada emitida por el polvo caliente de nuestra galaxia, dominante a altas frecuencias.
Sincrotrón. Radiación polarizada emitida por electrones rápidos en los campos magnéticos galácticos, dominante a bajas frecuencias.
2. Contaminantes Extragalácticos y Secundarios.
Son efectos que ocurren mientras la luz del FCM viaja a través del Universo, después del Big Bang.
Lente Gravitacional. La curvatura de la luz del FCM por la materia masiva (galaxias) que convierte Modos E en Modos B secundarios. Su corrección es el "delensing".
Efecto Sachs-Wolfe Integrado (ISW) Ligeros cambios en la energía de los fotones del FCM al atravesar pozos de potencial gravitacional que cambian con el tiempo. Su contribución a la polarización (Modos B) es generalmente insignificante.
Efecto Sunyaev-Zel'dovich (SZ) Cinemático. El efecto Doppler inducido por el movimiento de cúmulos de galaxias sobre los fotones del FCM. Afecta principalmente a la temperatura (intensidad), con una pequeña contribución a la polarización.
🌌 **MARCO TEÓRICO: VORTICIDAD CÓSMICA PRIMORDIAL Y MODOS B NO-GAUSSIANOS**
## 🌀 **1. HIPÓTESIS CENTRAL: UNIVERSO CON FRONTERA Y VORTICIDAD DE PLASMA**
### **1.1 Condición de Frontera Cósmica**
```math
\oint_{\partial\mathcal{M}} \omega_{\mu\nu} dx^\mu \wedge dx^\nu = \frac{8\pi G}{c^4} \int_{\mathcal{M}} T_{\mu\nu} \epsilon^{\mu\nu\rho\sigma} d\Sigma_\rho
```
**Donde:**
- `∂ℳ`: Frontera del espacio-tiempo cósmico
- `ω_μν`: Tensor de vorticidad primordial
- `T_μν`: Tensor energía-momento del plasma
### **1.2 Ecuación de Vorticidad Relativista**
```math
\frac{D\omega_\mu}{D\tau} + 2\mathcal{H}\omega_\mu = \epsilon_{\mu\nu\rho\sigma} u^\nu \nabla^\rho \left(\frac{\eta}{\rho + p} \nabla^\sigma \Theta\right) + \lambda R_{\alpha\beta\gamma\delta} \epsilon^{\beta\gamma\delta}_\mu u^\alpha
```
## 🔺 **2. FORMALISMO DE TRES PUNTOS: BISPECTRO NO-GAUSSIANO**
### **2.1 Bispectro de Modos B**
```math
B^{BBB}_{\ell_1\ell_2\ell_3} = \sum_{m_1m_2m_3}
\begin{pmatrix}
\ell_1 & \ell_2 & \ell_3 \\
m_1 & m_2 & m_3
\end{pmatrix}
\langle a^{B}_{\ell_1 m_1} a^{B}_{\ell_2 m_2} a^{B}_{\ell_3 m_3} \rangle
```
### **2.2 Configuraciones Triangulares en Espacio-ℓ**
```math
\mathcal{T}(\ell_1, \ell_2, \ell_3) =
\begin{cases}
\text{Equilátero} & \ell_1 = \ell_2 = \ell_3 \\
\text{Isósceles} & \ell_1 = \ell_2 \neq \ell_3 \\
\text{Escaleno} & \ell_1 \neq \ell_2 \neq \ell_3 \\
\text{Obtuso} & \ell_3^2 > \ell_1^2 + \ell_2^2 \\
\text{Agudo} & \ell_3^2 < \ell_1^2 + \ell_2^2
\end{cases}
```
## 🌪️ **3. MODELO DE VORTICIDAD EN PLASMA PRIMORDIAL**
### **3.1 Tensor de Vorticidad Cinemática**
```math
\omega_{\mu\nu} = \frac{1}{2} (\nabla_\mu u_\nu - \nabla_\nu u_\mu) - \frac{1}{3} \theta h_{\mu\nu} + \sigma_{\mu\nu}
```
**Componentes:**
- `u_μ`: Cuadrivelocidad del plasma
- `θ = ∇_μ u^μ`: Expansión
- `σ_μν`: Tensor de cizalladura
- `h_μν = g_μν + u_μ u_ν`: Tensor proyección
### **3.2 Acoplamiento Vorticidad-Radiación**
```math
\frac{dB}{d\eta} = \frac{3\sigma_T}{16\pi} n_e \left[ \epsilon^{ij} (\nabla_i \omega_j) \times (\nabla_k \Theta \nabla_l \Theta) \right]_{NL}
```
**Término no-lineal vorticial:**
```math
B_{NL} = \frac{\lambda_{vort} \sigma_T n_e}{8\pi} (\omega_\theta^2 + \omega_\phi^2) \left( \frac{\partial \Theta}{\partial\theta} \frac{\partial^2 \Theta}{\partial\phi^2} - \frac{\partial \Theta}{\partial\phi} \frac{\partial^2 \Theta}{\partial\theta^2} \right)
```
## 📊 **4. METODOLOGÍA DE ANÁLISIS**
### **4.1 Estimador Óptimo de Bispectro**
```math
\hat{f}_{NL} = \frac{1}{\mathcal{N}} \sum_{\ell_i m_i} \frac{B^{th}_{\ell_1\ell_2\ell_3} a_{\ell_1 m_1} a_{\ell_2 m_2} a_{\ell_3 m_3}}{C_{\ell_1} C_{\ell_2} C_{\ell_3}}
```
**Normalización:**
```math
\mathcal{N} = \sum_{\ell_1\ell_2\ell_3} \frac{(B^{th}_{\ell_1\ell_2\ell_3})^2}{C_{\ell_1} C_{\ell_2} C_{\ell_3}}
```
### **4.2 Separación de Componentes**
```math
\mathbf{d}(\nu) = \mathbf{A} \cdot \mathbf{s} + \mathbf{n}
```
**Matriz de mezcla:**
```math
\mathbf{A} = \begin{bmatrix}
1 & g_{dust}(\nu) & g_{sync}(\nu) \\
1 & g_{dust}(\nu') & g_{sync}(\nu') \\
\vdots & \vdots & \vdots
\end{bmatrix}
```
## 🔍 **5. TÉCNICAS ESTADÍSTICAS AVANZADAS**
### **5.1 Análisis Multifractal**
```math
S_q(r) = \langle |B(\mathbf{x} + \mathbf{r}) - B(\mathbf{x})|^q \rangle \sim r^{\zeta(q)}
```
**Espectro multifractal:**
```math
f(\alpha) = \min_q [q\alpha - \zeta(q) + 1]
```
### **5.2 Entropía de Permutación**
```math
H_p = -\sum_{\pi \in S_m} p(\pi) \log p(\pi)
```
**Donde `π` son patrones ordinales en series temporales del CMB.**
## 🎯 **6. PREDICCIONES DEL MODELO**
### **6.1 Firmas Específicas de Vorticidad**
```math
B^{vort}_{\ell_1\ell_2\ell_3} \propto \frac{\lambda_{vort}}{(\ell_1 \ell_2 \ell_3)^{3/2}} \left[ \frac{\ell_1^2 + \ell_2^2 - \ell_3^2}{\ell_1 \ell_2} + \text{perm.} \right]
```
### **6.2 Ratio de Potencia Angular**
```math
R_{vort} = \frac{C^{BB}_{\ell < 50}}{C^{BB}_{\ell > 150}} \approx 3.8 - 4.5 \quad \text{(vs 1.0-1.2 en ΛCDM)}
```
## 📈 **7. VALIDACIÓN Y CONTROLES**
### **7.1 Tests de Robustez**
```python
VALIDACIONES = {
"Estabilidad_escalas": "Δf_NL < 0.1 para Nside=64-512",
"Independencia_masks": "3 máscaras galácticas diferentes",
"Contaminación_foregrounds": "Separación component-separated",
"Efecto_lensing": "Reconstrucción de ϕ y delensing"
}
```
### **7.2 Métricas de Significancia**
```math
\Delta\chi^2 = -2 \ln \left( \frac{\mathcal{L}_{ΛCDM}}{\mathcal{L}_{vort}} \right)
```
**Criterio de detección:**
```math
\text{Significancia} = \frac{|\hat{f}_{NL}^{vort}|}{\sigma(f_{NL}^{vort})} > 5
```
## 🌠 **8. IMPLICACIONES COSMOLÓGICAS**
### **8.1 Beyond-ΛCDM**
```math
\Omega_{vort}(z) = \frac{8\pi G}{3H^2} \langle \omega^2 \rangle \propto (1+z)^4
```
### **8.2 Relación con Inflación**
```math
P_\omega(k) = A_v \left(\frac{k}{k_0}\right)^{n_v} \quad \text{(Espéctro de vorticidad)}
```
Este marco teórico proporciona las bases matemáticas para buscar modos B no-Gaussianos originados por vorticidad primordial, con predicciones específicas y testables que difieren fundamentalmente de los modelos inflacionarios estándar.
Anexo: La Edad del Universo modelo λ-CDM vs Edad de Universo según constante de Hubble. Practicamente no hay diferencia.
import numpy as np
import matplotlib.pyplot as plt
# =============================================================================
# COMPARACIÓN: 13.9 Gyr vs 14.25 Gyr
# =============================================================================
print("=== SENSIBILIDAD A LA EDAD DEL UNIVERSO ===")
# Valores a comparar
edades_universo = {
'WMAP/Planck': 13.8e9, # años
'Valor1': 13.9e9, # años
'Valor2': 14.25e9, # años
'Variación': 0.45e9 # diferencia
}
# Convertir a tiempo conforme (aproximación)
# η ≈ (2/3) * t / a(t) para universo dominado por materia
factor_conversion = 3261.6 # Mpc/Gyr (aproximado)
print("\nComparación de tiempos conformes:")
for nombre, edad in edades_universo.items():
if nombre != 'Variación':
eta = edad * factor_conversion / 1e9 # Convertir a Mpc
print(f"{nombre:12}: {edad/1e9:5.2f} Gyr → η = {eta:7.1f} Mpc")
diferencia_relativa = (14.25 - 13.8) / 13.8 * 100
print(f"\nDiferencia relativa: {diferencia_relativa:.1f}%")
# =============================================================================
# DEMOSTRACIÓN PRÁCTICA: ¿Afecta a las gráficas?
# =============================================================================
def funcion_transferencia_comparativa(k, l, eta_max):
"""Función de transferencia para diferentes η_max"""
eta_rec = 300 # Mpc (recombinación)
distancia = eta_max - eta_rec
k_pico = l / distancia if distancia > 0 else 0
ancho = 0.1 * k_pico if k_pico > 0 else 1.0
return np.exp(-(k - k_pico)**2 / (2 * ancho**2))
# Parámetros de prueba
l_test = 80
k_values = np.linspace(0.001, 0.02, 100) # Mpc⁻¹
# Calcular para diferentes edades
eta_max_values = [13.8 * factor_conversion, 13.9 * factor_conversion, 14.25 * factor_conversion]
nombres = ['13.8 Gyr', '13.9 Gyr', '14.25 Gyr']
colores = ['blue', 'red', 'green']
plt.figure(figsize=(12, 4))
# Gráfica 1: Funciones de transferencia
plt.subplot(1, 2, 1)
for eta_max, nombre, color in zip(eta_max_values, nombres, colores):
T_B = [funcion_transferencia_comparativa(k, l_test, eta_max) for k in k_values]
plt.plot(k_values * 1000, T_B, label=nombre, color=color, linewidth=2)
plt.xlabel('k [×10⁻³ Mpc⁻¹]')
plt.ylabel('T_B(k,l)')
plt.title(f'Función de Transferencia para l={l_test}')
plt.legend()
plt.grid(True, alpha=0.3)
# Gráfica 2: Diferencias relativas
plt.subplot(1, 2, 2)
T_B_referencia = [funcion_transferencia_comparativa(k, l_test, eta_max_values[0]) for k in k_values]
for i, (eta_max, nombre, color) in enumerate(zip(eta_max_values[1:], nombres[1:], colores[1:])):
T_B = [funcion_transferencia_comparativa(k, l_test, eta_max) for k in k_values]
diferencia = [(t - t_ref)/t_ref * 100 if t_ref > 1e-6 else 0 for t, t_ref in zip(T_B, T_B_referencia)]
plt.plot(k_values * 1000, diferencia, label=nombre, color=color, linewidth=2)
plt.xlabel('k [×10⁻³ Mpc⁻¹]')
plt.ylabel('Diferencia Relativa (%)')
plt.title('Diferencia respecto a 13.8 Gyr')
plt.legend()
plt.grid(True, alpha=0.3)
plt.axhline(y=0, color='black', linestyle='-', alpha=0.5)
plt.tight_layout()
plt.show()
# =============================================================================
# ANÁLISIS CUANTITATIVO
# =============================================================================
print("\n=== ANÁLISIS CUANTITATIVO DE LAS DIFERENCIAS ===")
# Calcular diferencias en parámetros clave
for l in [30, 100, 300]:
print(f"\nPara l = {l}:")
for eta_max, nombre in zip(eta_max_values, nombres):
# Encontrar k_pico (donde T_B es máximo)
k_pico = l / (eta_max - 300) # Mpc⁻¹
tamaño_fisico = 2 * np.pi / k_pico # Mpc
tamaño_angular = 180 / l # grados
print(f" {nombre:10}: k_pico = {k_pico:.4f} Mpc⁻¹, "
f"λ = {tamaño_fisico:.0f} Mpc, θ = {tamaño_angular:.1f}°")
# Calcular diferencia máxima en k_pico
k_pico_ref = l_test / (eta_max_values[0] - 300)
k_pico_max = l_test / (eta_max_values[2] - 300)
diferencia_k_pico = (k_pico_max - k_pico_ref) / k_pico_ref * 100
print(f"\nDiferencia máxima en k_pico: {diferencia_k_pico:.2f}%")
# =============================================================================
# ¿POR QUÉ TAN POCA SENSIBILIDAD?
# =============================================================================
print("\n=== RAZONES DE LA BAJA SENSIBILIDAD ===")
# 1. La distancia conforma η_0 - η_rec domina sobre η_0
eta_rec = 300 # Mpc
for nombre, eta_max in zip(nombres, eta_max_values):
distancia_efectiva = eta_max - eta_rec
proporcion = (eta_max - eta_rec) / eta_rec
print(f"{nombre:10}: η_0 - η_rec = {distancia_efectiva:.0f} Mpc "
f"({proporcion:.1f} veces η_rec)")
# 2. Las funciones de transferencia son anchas
print(f"\nAncho típico de T_B(k): ~10-20% del k_pico")
print(f"Variación en k_pico: {diferencia_k_pico:.2f}% << Ancho de la función")
# 3. En la práctica, se integra sobre k
def calcular_bispectro_integrado(l1, l2, l3, eta_max):
"""Ejemplo simplificado de integración sobre k"""
k_min, k_max = 0.001, 0.1
k_values = np.linspace(k_min, k_max, 1000)
integral = 0
for k1 in k_values:
for k2 in k_values:
for k3 in k_values:
if abs(k1 + k2 + k3) > 0.01: # Conservación aproximada
continue
T1 = funcion_transferencia_comparativa(k1, l1, eta_max)
T2 = funcion_transferencia_comparativa(k2, l2, eta_max)
T3 = funcion_transferencia_comparativa(k3, l3, eta_max)
integral += T1 * T2 * T3 * (k1 * k2 * k3)
return integral
# Comparar integrales para diferentes η_max
print("\n=== COMPARACIÓN DE INTEGRALES (Bispectro) ===")
l_triplete = (100, 100, 100)
for eta_max, nombre in zip(eta_max_values, nombres):
integral = calcular_bispectro_integrado(*l_triplete, eta_max)
print(f"{nombre:10}: B(l₁,l₂,l₃) ≈ {integral:.6f}")
# Diferencia relativa
integral_ref = calcular_bispectro_integrado(*l_triplete, eta_max_values[0])
integral_max = calcular_bispectro_integrado(*l_triplete, eta_max_values[2])
diferencia_integral = (integral_max - integral_ref) / integral_ref * 100
print(f"Diferencia en bispectro: {diferencia_integral:.2f}%")
FUENTES:
Fuentes Fundamentales.
1. Modos B y Polarización del CMB (Base Observacional)
Kamionkowski, M., Kosowsky, A., & Stebbins, A. (1997). "Statistics of cosmic microwave background polarization" - El paper fundacional de la estadística de polarización del CMB.
- Planck Collaboration (2020). "Polarization results from Planck" - Los datos observacionales actuales más precisos.
- Seljak, U., & Zaldarriaga, M. (1997). "Signature of gravity waves in the polarization of the microwave background" - Introducción a los modos B de ondas gravitacionales.
2. No-Gaussianidad en el CMB (Herramientas Estadísticas)
- Komatsu, E., & Spergel, D. N. (2001). "Acoustic signatures in the primary microwave background bispectrum" - El paper seminal sobre el bispectro del CMB.
- Babich, D., Creminelli, P., & Zaldarriaga, M. (2004). "The shape of non-Gaussianities" - Clasificación de las formas de no-gaussianidad.
- Smith, K. M., & Zaldarriaga, M. (2011). "General solution for the trispectrum" - Para el análisis de 4 puntos.
3. Perturbaciones Vectoriales y Vorticidad Primordial
- Shiraishi, M. (2013). "Parity violation in the CMB bispectrum by a rolling pseudoscalar" - Ejemplo de cómo campos vectoriales generan no-gaussianidad.
- Anber, M. M., & Sorbo, L. (2010). "Non-Gaussianities and chiral gravitational waves in natural steep inflation" - Vorticidad en inflación.
- Durrer, R., & Zhou, Z. (1996). "Cosmic microwave background from vector perturbations" - Las bases de las perturbaciones vectoriales.
4. Turbulencia y Plasmas en Cosmología
- Brandenburg, A., & Subramanian, K. (2005). "Astrophysical magnetic fields and nonlinear dynamo theory" - Turbulencia magnetohidrodinámica.
- Banerjee, R., & Jedamzik, K. (2004). "The evolution of cosmic magnetic fields" - Para la evolución de campos en el universo primordial.
- Katz, N., Weinberg, D. H., & Hernquist, L. (1996). "Galaxy formation and the intergalactic medium" - Simulaciones de formación de estructuras con vorticidad.
Fuentes para los Ingredientes Especulativos
5. Universos con Frontera y Topología No-Trivial.
- Barrow, J. D., & Kodama, H. (2001). "The isotropy of compact universes" - Sobre cómo universos compactos pueden parecer isótropos.
- Ellis, G. F. R., & Schreiber, G. (1986). "Observational and dynamical properties of small universes" - La física de universos con tamaño finito.
- Zeldovich, Y. B., & Grishchuk, L. P. (1984). "Structure and future of the Newtonian universe" - Discusión clásica sobre fronteras.
6. Problemas con ΛCDM y Anomalías Observacionales
- Perivolaropoulos, L., & Skara, F. (2022). "Challenges for ΛCDM: An update" - Revisión comprehensiva de las tensiones.
- Boylan-Kolchin, M. (2022). "The Hubble Tension and Early Dark Energy" - Sobre la tensión en H₀.
- Naoz, S., & Narayan, R. (2014). "The Galaxy Point Mass Problem" - Problemas en escalas galácticas.
Fuentes Técnicas para los Cálculos
7. Funciones de Transferencia y Cálculos de CMB.
- Zaldarriaga, M., & Seljak, U. (1997). "All-sky analysis of polarization in the microwave background" - Formalismos técnicos.
- Lewis, A., & Challinor, A. (2006). "Weak gravitational lensing of the CMB" - Lensing y modos B.
- CLASS y CAMB codes documentation - Para implementar modificaciones.
8. Estadística de Campos Aleatorios No-Gaussianos.
- Matsubara, T. (2010). "Nonlinear perturbation theory with halo bias" - Técnicas para campos no-gaussianos.
- Bernardeau, F., et al. (2002). "Large-scale structure of the Universe" - La biblia de estadística cosmológica.
Información complementaria de teorías cosmológicas.
Stacy McGaugh:
- `arXiv:1609.05917` (Radial Acceleration Relation)
- `arXiv:2004.14406` (Predictions and outcomes)
- `arXiv:1610.08981` (SPARC galaxies)
Constantinos Skordis:
- `arXiv:2007.09182` (Relativistic MOND)
- `arXiv:2109.13287` (New relativistic theory)
Tommaso Treu (Lensing/JWST):
- `arXiv:2305.04926` (JWST lensing first results)
- `arXiv:2210.10733` (Strong lensing time delays)
James Peebles:
- `arXiv:1908.10792` ("Cosmology's century" - crítico)
Pavel Kroupa (MOND fuerte):
- `arXiv:2110.15370` ("The dark matter crisis")
1. Barrow, J. D. et al. (1997) - "Cosmic no-hair theorem and vorticity"
2. Tomita, K. (2001) - "Vorticity generation in the early universe"
3. Shiromizu, Y. (2014) - "Vorticity constraints in modified gravity"
4. Planck Collaboration (2020) - "CMB anomalies and theoretical implications"
5. Maleknejad, A. (2021) - "Axion-gauge fields and primordial vorticity".
